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廣西設計金屬產品交易價格

來源: 發布時間:2020-11-16

    電流可分別通過切向方向的超導帶材和徑向方向的匝間接觸電阻分向流動。穩定工作時,無絕緣線圈與傳統的絕緣線圈性能完全一樣,也不會因為匝間接觸電阻產生損耗[2]。因此,無絕緣線圈具有更高的熱穩定性、更快速的自我失超保護特性[3];同時,沒有了有機絕緣層可以讓超導線圈的體積更小,結構更加緊湊。此前關于無絕緣線圈的研究主要集中在無絕緣線圈的充放電特性以及失超保護方面,日本的北海道大學,早稻田大學,韓國的高麗大學,中國的上海交通大學等都在開展這方面的研究[4-10]。近年來,基于無絕緣線圈的大尺寸或高磁場磁體也已成功研制[11-14]。但是,由于無絕緣線圈匝間電阻的分流,宏觀上表現為無絕緣高溫超導線圈存在著充放電延遲的現象,這在實際應用中會有一定的限制與不便,因此也有待優化與改善。為了縮短高溫超導無絕緣線圈的充電延時,本文采用金屬材料作為高溫超導無絕緣線圈的匝間添加層,所選取匝間金屬材料應具有高的電學性能和高的機械強度,例如不銹鋼、鎳鉻合金等。由于本文為仿真研究,因此*設定等效匝間接觸電阻率。基于二代高溫超導帶材。隨著社會的進步和科技的發展,金屬制品在工業、也給社會創造越來越大的價值。廣西設計金屬產品交易價格

    普通無絕緣線圈A的磁場上升到**大值并維持穩定,與充電電源之間存在約15s的延遲。而金屬匝間無絕緣線圈B,大約在42s時其磁場已上升到**大值并維持穩定,與充電電源之間*存在約2s的延遲。如圖6所示,為充電過程中線圈A和線圈B的中心磁場隨時間變化的情況,無絕緣線圈的中心磁場隨著充電電流的增加而增加。并且,由于線圈的徑向電流沿角度方向近似均勻,由徑向電流感應產生的磁場呈現中心對稱分布,可以相互抵消,因此線圈中心磁場主要由切向電流產生,且變化趨勢一致。從圖中可以看出,當充電電流穩定在40A后,中心磁場仍然處于上升階段,大約在42s時,金屬匝間無絕緣線圈B的中心磁場達到**大磁場,約530mT。而普通無絕緣線圈A的中心磁場在此刻約為480mT,并且仍繼續上升。大約在55s時,線圈B的中心磁場達到**大值。圖6普通無絕緣線圈A和金屬匝間無絕緣線圈B在充電過程中中心磁場的變化情況Fig.6ThecenterfieldofcoilAandcoilB以上仿真結果表明,具有金屬匝間層的高溫超導無絕緣線圈,相比普通無絕緣線圈來說,充電延遲情況得到了明顯改善,磁場變化的延遲時間由15s縮短到了2s。4結語本文分別對普通無絕緣線圈以及具有金屬匝間層的無絕緣線圈建模。安徽好看的金屬產品產品介紹加工成本高,只有在大批量生產的情況下成本才合理。

    本文將無絕緣線圈等效模型與二維對稱有限元模型相耦合,結合多物理場耦合仿真軟件COMSOL對普通無絕緣線圈和金屬匝間無絕緣線圈的充電過程進行了仿真。仿真過程中所用兩種線圈分別為普通無絕緣線圈A,其等效匝間接觸電阻率Rct=10μΩ?cm2,以及金屬匝間無絕緣線圈B,其等效匝間接觸電阻率Rct=100μΩ?cm2,其它通用參數如表2所示。3.2充電過程設置充電過程中的充電速率為k=1A/s,分別將線圈A和線圈B從0充電到40A。圖2和圖3所示分別為普通無絕緣線圈A和金屬匝間無絕緣線圈B在充電時間為20s、30s、40s時充線圈截面磁場模的分布情況。可以看出,在充電過程中,隨著時間增加,兩個線圈的磁場都逐漸增大,并且線圈B比線圈A的磁場變化更明顯,充電更快。圖4和圖5所示分別為普通無絕緣線圈A和金屬匝間無絕緣線圈B在充電時間為40s―60s間充線圈截面磁場模的分布情況。進一步觀察分析可以得知,當充電電流在40s時已經保持不變時,此時線圈A和線圈B的磁場都還在緩慢增加,這是無絕緣線圈不同于傳統絕緣線圈的特性。由于匝間接觸電阻的分流,高溫超導無絕緣線圈的切向電流與充電電源之間存在延時,從而導致了線圈磁場的延時現象。大約在55s時。

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